Эдгээр нь энерги хадгалагдах хуулийн нэг хэлбэр бөгөөд байгалийн үндсэн хуулиудад хамаардаг.

Кирхгофын анхны хууль тасралтгүй байх зарчмын үр дагавар юм цахилгаан гүйдэл, үүний дагуу аливаа хаалттай гадаргуугаар дамжих цэнэгийн нийт урсгал тэг болно, i.e. Энэ гадаргуугаас гарах цэнэгийн тоо нь орж ирж буй цэнэгийн тоотой тэнцүү байх ёстой. Энэ зарчмын үндэс нь ойлгомжтой, учир нь зөрчсөн бол цахилгаан цэнэгДотор гадаргуу нь тодорхой шалтгаангүйгээр алга болох эсвэл харагдах болно.

Хэрэв цэнэг нь дамжуулагчийн дотор хөдөлж байвал тэдгээрийн дотор цахилгаан гүйдэл үүсгэдэг. Цахилгаан гүйдлийн хэмжээ нь зөвхөн хэлхээний зангилаанд өөрчлөгдөж болно, учир нь холболтыг хамгийн тохиромжтой дамжуулагч гэж үздэг. Тиймээс, хэрэв та дурын гадаргуутай зангилааг хүрээлвэл С(Зураг 1), дараа нь энэ гадаргуугаар дамжин өнгөрөх цэнэг нь зангилаа үүсгэдэг дамжуулагчийн гүйдэлтэй ижил байх ба зангилааны нийт гүйдэл тэгтэй тэнцүү байх ёстой.

Энэ хуулийг математикийн хувьд бичихийн тулд та тухайн зангилаатай холбоотой гүйдлийн чиглэлийн тэмдэглэгээний системийг батлах хэрэгтэй. Бид зангилаа руу чиглэсэн гүйдлийг эерэг, зангилаанаас сөрөг гэж үзэж болно. Дараа нь Зураг дээрх зангилааны Кирхгофын тэгшитгэл. 1 нь эсвэл шиг харагдах болно .

Дээр дурдсан зүйлийг зангилаа дээр нийлдэг дурын тооны салбаруудад нэгтгэн дүгнэж болно Кирхгофын анхны хууль дараах байдлаар:

Мэдээжийн хэрэг, томъёолол хоёулаа тэнцүү бөгөөд тэгшитгэлийг бичих хэлбэрийг сонгох нь дур зоргоороо байж болно.

Кирхгофын нэгдүгээр хуулийн дагуу тэгшитгэл зохиохдоо чиглэл гүйдэл цахилгаан хэлхээний салбаруудад сонгох ихэвчлэн дур зоргоороо . Энэ тохиолдолд хэлхээний бүх зангилаанд янз бүрийн чиглэлийн гүйдэл байхын тулд хичээх шаардлагагүй болно. Аливаа зангилаа дээр нийлж буй мөчрүүдийн бүх гүйдэл нь зангилаа руу эсвэл зангилаанаас холдож, улмаар тасралтгүй байх зарчмыг зөрчиж болзошгүй юм. Энэ тохиолдолд гүйдлийг тодорхойлох явцад тэдгээрийн нэг буюу хэд хэдэн нь сөрөг болж хувирах бөгөөд энэ нь эдгээр гүйдэл нь анх хүлээн зөвшөөрөгдсөнөөс эсрэг чиглэлд урсаж байгааг илтгэнэ.

Кирхгофын хоёр дахь хууль Энэ нь орон зайд нэг цэгийн цэнэгийг хөдөлгөх үед хийгддэг ажил болох цахилгаан орны потенциалын тухай ойлголттой холбоотой юм. Хэрэв ийм хөдөлгөөнийг хаалттай контурын дагуу хийвэл эхлэх цэг рүү буцах үед нийт ажил тэг болно. Үгүй бол хэлхээг тойрч гарах замаар түүний хадгалалтын хуулийг зөрчиж эрчим хүч авах боломжтой болно.

Цахилгаан хэлхээний зангилаа эсвэл цэг бүр өөрийн гэсэн боломжуудтай бөгөөд хаалттай гогцооны дагуу хөдөлж бид ажил хийдэг бөгөөд энэ нь эхлэх цэг рүү буцах үед тэгтэй тэнцүү байх болно. Боломжит цахилгаан талбайн энэ шинж чанар нь цахилгаан хэлхээнд хамаарах Кирхгофын хоёр дахь хуулийг тайлбарладаг.

Энэ нь эхний хуулийн нэгэн адил EMF-ийн эх үүсвэр дэх хүчдэлийн уналт нь цахилгаан хөдөлгөгч хүчтэй тоон хувьд тэнцүү боловч эсрэг тэмдэгтэй байдагтай холбоотой хоёр хувилбараар томъёолсон болно. Тиймээс, хэрэв аль нэг салбар нь эсэргүүцэл ба EMF-ийн эх үүсвэрийг агуулж байвал түүний чиглэл нь гүйдлийн чиглэлтэй тохирч байвал хэлхээг тойрон гарахдаа хүчдэлийн уналтын эдгээр хоёр нөхцлийг өөр өөр тэмдгээр харгалзан үзнэ. Хэрэв EMF эх үүсвэр дээрх хүчдэлийн уналтыг тэгшитгэлийн өөр хэсэгт харгалзан үзвэл түүний тэмдэг нь эсэргүүцэл дээрх хүчдэлийн тэмдэгтэй тохирно.

Хоёр хувилбарыг томъёолъё Кирхгофын хоёр дахь хууль , учир нь Тэд үндсэндээ тэнцүү байна:

Жич:Хэрэв түүгээр дамжих гүйдлийн чиглэл ба хэлхээг тойрч гарах чиглэл давхцаж байвал резистор дээрх хүчдэл буурахаас өмнө + тэмдгийг сонгоно; EMF-ийн эх үүсвэр дэх хүчдэлийн уналтын хувьд гүйдлийн урсгалын чиглэлээс үл хамааран хэлхээг тойрч гарах чиглэл ба EMF-ийн үйл ажиллагааны чиглэл эсрэг байвал + тэмдгийг сонгоно;

Жич:Хэрэв түүний үйл ажиллагааны чиглэл нь хэлхээг тойрч гарах чиглэлтэй давхцаж байвал EMF-ийн + тэмдгийг, резистор дээрх хүчдэлийн хувьд гүйдлийн урсгалын чиглэл ба тэдгээрийн тойрч гарах чиглэл давхцаж байвал + тэмдгийг сонгоно.

Энд, эхний хуулийн нэгэн адил хоёр сонголт хоёулаа зөв боловч практик дээр хоёр дахь хувилбарыг ашиглах нь илүү тохиромжтой, учир нь нэр томъёоны шинж тэмдгийг тодорхойлоход хялбар байдаг.

Кирхгофын хуулиудыг ашиглан аливаа цахилгаан хэлхээний тэгшитгэлийн бие даасан системийг үүсгэж, тэдгээрийн тоо нь тэгшитгэлийн тооноос хэтрэхгүй бол үл мэдэгдэх параметрүүдийг тодорхойлж болно. Бие даасан байдлын нөхцлийг хангахын тулд эдгээр тэгшитгэлийг тодорхой дүрмийн дагуу эмхэтгэх ёстой.

Тэгшитгэлийн нийт тоо Нсистем дэх салбаруудын тооноос одоогийн эх үүсвэрийг агуулсан салбаруудын тоог хассантай тэнцүү байна, i.e. .

Хамгийн энгийн илэрхийлэл бол Кирхгофын нэгдүгээр хуулийн тэгшитгэл боловч тэдгээрийн тоо нь зангилааны тоог нэг хассанаас их байж болохгүй.

Алга болсон тэгшитгэлийг Кирхгофын хоёр дахь хуулийн дагуу эмхэтгэсэн.

Томьёолъё тэгшитгэлийн системийг байгуулах алгоритм Кирхгофын хуулийн дагуу:

Жич:Хэрэв түүний үйл ажиллагааны чиглэл нь гүйдлийн чиглэлээс үл хамааран тойрч гарах чиглэлтэй давхцаж байвал EMF-ийн тэмдгийг эерэгээр сонгоно; ба резистор дээрх хүчдэлийн уналтын тэмдгийг түүний доторх гүйдлийн чиглэл нь тойрч гарах чиглэлтэй давхцаж байвал эерэг гэж авна.

Зураг 2-ын жишээн дээр энэ алгоритмыг авч үзье.

Энд гэрлийн сумнууд нь хэлхээний салбар дахь гүйдлийн санамсаргүй сонгосон чиглэлийг заадаг. c салбар дахь гүйдлийг дур зоргоороо сонгох боломжгүй, учир нь энд одоогийн эх үүсвэрийн үйлдлээр тодорхойлогддог.

Гинжин хэлхээний салбаруудын тоо 5, түүнээс хойш тэдгээрийн аль нэг нь одоогийн эх сурвалжийг агуулна, тэгвэл нийт тооКирхгофын тэгшитгэлүүд дөрөвтэй тэнцүү байна.

Гинжин дэх зангилааны тоо гурван ( а, бТэгээд в), тиймээс эхний хуулийн дагуу тэгшитгэлийн тооКирхгоф нь хоёртой тэнцүү бөгөөд эдгээр гурван зангилааны аль ч хосыг бүрдүүлж болно. Эдгээр нь зангилаа байг аТэгээд б, Дараа нь

Кирхгофын хоёр дахь хуулийн дагуу та хоёр тэгшитгэл үүсгэх хэрэгтэй. Нийтдээ энэ цахилгаан хэлхээнд зургаан хэлхээ үүсгэж болно. Энэ тооноос гүйдлийн эх үүсвэр бүхий салбар дагуу хаалттай хэлхээг оруулахгүй байх шаардлагатай. Дараа нь зөвхөн гурван боломжит контур үлдэнэ (Зураг 2). Гурвын аль нэгийг нь сонгосноор бид одоогийн эх үүсвэртэй салбараас бусад бүх салбарууд дор хаяж нэг хэлхээнд орохыг баталгаажуулж чадна. Эхний болон хоёр дахь хэлхээн дээр зогсоод, сумаар зурагт үзүүлсэн шиг тэдгээрийн шилжих чиглэлийг дур зоргоороо тогтооцгооё. Дараа нь

Хэлхээ сонгох, тэгшитгэл зохиохдоо гүйдлийн эх үүсвэр бүхий бүх салбарыг хасах шаардлагатай хэдий ч Кирхгофын хоёр дахь хуулийг мөн дагаж мөрддөг. Хэрэв гүйдлийн эх үүсвэр эсвэл гүйдлийн эх үүсвэртэй салбаруудын бусад элементүүд дээр хүчдэлийн уналтыг тодорхойлох шаардлагатай бол тэгшитгэлийн системийг шийдсэний дараа үүнийг хийж болно. Жишээлбэл, Зураг дээр. 2, та болон элементүүдээс хаалттай гогцоо үүсгэж болох бөгөөд тэгшитгэл нь үүнд хүчинтэй байх болно.

2.12.1 Цахилгаан хэлхээн дэх цахилгаан соронзон орон ба цахилгаан гүйдлийн гуравдагч этгээдийн эх үүсвэр.

☻ Гуравдагч талын эх үүсвэр нь цахилгаан хэлхээний салшгүй хэсэг бөгөөд үүнгүйгээр хэлхээнд цахилгаан гүйдэл үүсэх боломжгүй юм. Энэ нь цахилгаан хэлхээг хоёр хэсэгт хуваадаг бөгөөд нэг хэсэг нь гүйдэл дамжуулах чадвартай боловч түүнийг өдөөдөггүй, нөгөө "гуравдагч тал" нь гүйдэл дамжуулж, өдөөдөг. Гуравдагч талын эх үүсвэрээс EMF-ийн нөлөөн дор хэлхээнд зөвхөн цахилгаан гүйдэл өдөөгддөггүй, мөн цахилгаан соронзон орон нь хоёулаа эрчим хүчийг эх үүсвэрээс хэлхээнд шилжүүлэх замаар дагалддаг.

2.12.2 EMF-ийн эх үүсвэр ба гүйдлийн эх үүсвэр.

☻ Гуравдагч талын эх үүсвэр нь дотоод эсэргүүцлээсээ хамааран EMF-ийн эх үүсвэр байж болно эсвэл одоогийн эх сурвалж

EMF эх үүсвэр:
,

-аас хамаарахгүй .

Одоогийн эх сурвалж:
,

-аас хамаарахгүй .

Тиймээс хэлхээн дэх гүйдэл өөрчлөгдөх үед хүчдэлийг тогтвортой байлгах аливаа эх үүсвэрийг emf-ийн эх үүсвэр гэж үзэж болно. Энэ нь цахилгаан сүлжээн дэх тогтвортой хүчдэлийн эх үүсвэрүүдэд мөн хамаарна. Нөхцөл байдал нь ойлгомжтой
эсвэл
Бодит гуравдагч талын эх сурвалжийн хувьд цахилгаан хэлхээг шинжлэх, тооцоолоход тохиромжтой, оновчтой ойролцоолсон тооцоолол гэж үзэх ёстой. Тийм үед
Гуравдагч талын эх үүсвэрийн хэлхээний харилцан үйлчлэлийг энгийн тэгшитгэлээр тодорхойлно

,
,
.

Цахилгаан хэлхээн дэх цахилгаан соронзон орон.

☻ Гуравдагч талын эх үүсвэрүүд нь эрчим хүчний хуримтлал эсвэл эрчим хүчний үүсгүүр юм. Эрчим хүчийг эх үүсвэрээс хэлхээнд шилжүүлэх нь зөвхөн цахилгаан соронзон оронгоор дамждаг бөгөөд энэ нь хэлхээний бүх элементүүдийн эх үүсвэрээс үл хамааран өдөөгддөг. техникийн шинж чанаруудболон хэрэглээний ач холбогдол, түүнчлэн тэдгээр нь тус бүрийн физик шинж чанаруудын хослолоос. Энэ нь цахилгаан соронзон орон нь хэлхээний элементүүдийн хоорондох эх үүсвэрийн энергийн хуваарилалтыг тодорхойлж, тэдгээрийн доторх физик процесс, түүний дотор цахилгаан гүйдлийг тодорхойлдог гол хүчин зүйл юм.

2.12.4 Тогтмол болон хувьсах гүйдлийн хэлхээн дэх эсэргүүцэл.

Зураг 2.12.4

Нэг хэлхээтэй тогтмол гүйдлийн болон хувьсах гүйдлийн хэлхээний ерөнхий бүдүүвч.

☻ Тогтмол ба хувьсах гүйдлийн энгийн нэг хэлхээний хэлхээнд гүйдлийн эх үүсвэрийн EMF-ээс хамаарах хамаарлыг ижил төстэй томъёогоор илэрхийлж болно.

,
.

Энэ нь 2.12.4-р зурагт үзүүлсэн шиг хэлхээг ижил төстэй хэлхээгээр илэрхийлэх боломжтой болгодог.

Хувьсах гүйдлийн хэлхээнд утгыг онцлон тэмдэглэх нь чухал юм идэвхтэй хэлхээний эсэргүүцэл байхгүй гэсэн үг , мөн хэлхээний индуктив болон багтаамжийн элементүүд нь хувьсах гүйдлийн нэмэлт урвалыг бий болгодог тул идэвхтэй эсэргүүцлээс давсан хэлхээний эсэргүүцэл.

,

,
.

Урвалын урвалууд Тэгээд хувьсах гүйдлийн давтамжаар тодорхойлогддог , индукц индуктив элементүүд (ороомог) ба багтаамж багтаамжийн элементүүд (конденсатор).

2.12.5 Үе шат шилжих

☻ Реактив бүхий хэлхээний элементүүд нь ээлжит гүйдлийн хэлхээнд тусгай цахилгаан соронзон үзэгдлийг үүсгэдэг - EMF ба гүйдлийн хоорондох фазын шилжилт.

,
,

Хаана - фазын шилжилт, боломжит утгыг тэгшитгэлээр тодорхойлно

.

Фазын шилжилт байхгүй байх нь хоёр тохиолдолд боломжтой байдаг
эсвэл хэлхээнд багтаамж ба индуктив элемент байхгүй үед. Фазын шилжилт нь эх үүсвэрийн хүчийг цахилгаан хэлхээнд гаргахад хүндрэл учруулдаг.

2.12.6 Хэлхээний элементүүд дэх цахилгаан соронзон орны энерги.

☻ Хэлхээний элемент бүрийн цахилгаан соронзон орны энерги нь цахилгаан талбайн энерги ба соронзон орны энергиэс бүрдэнэ.

.

Гэсэн хэдий ч хэлхээний элементийг түүний хувьд энэ нийлбэрийн нэг нөхцөл давамгайлж, нөгөө нь ач холбогдолгүй байхаар зохион бүтээж болно. Тиймээс конденсатор дахь хувьсах гүйдлийн онцлог давтамжууд дээр
, мөн ороомогт, эсрэгээр,
. Тиймээс бид конденсатор нь цахилгаан талбайн энергийн нөөц, ороомог нь соронзон орны энергийн нөөц бөгөөд тэдгээрийн хувьд тус тус нь гэж үзэж болно.

,
,

конденсаторын хувьд үүнийг харгалзан үзэх ёстой
, мөн ороомгийн хувьд
. Нэг хэлхээнд байгаа хоёр ороомог нь нийтлэг соронзон орныхоо тусламжтайгаар индуктив байдлаар бие даасан эсвэл индуктив байдлаар холбогдож болно. Сүүлчийн тохиолдолд ороомгийн соронзон орны энерги нь тэдгээрийн соронзон харилцан үйлчлэлийн эрчим хүчээр нэмэгддэг.

,

,
.

Харилцан индукцийн коэффициент
ороомог хоорондын индуктив холболтын зэрэг, ялангуяа тэдгээрийн зэргээс хамаарна харьцангуй байрлал. Индуктив холболт нь ач холбогдолгүй эсвэл бүрэн байхгүй байж болно
.

Цахилгаан хэлхээний онцлог шинж чанар нь эсэргүүцэлтэй резистор юм . Түүний хувьд цахилгаан соронзон орны энерги
, учир нь
. Учир нь резистор дахь цахилгаан орны энерги дулааны хөдөлгөөний энерги болон дараа нь резисторын хувьд эргэлт буцалтгүй өөрчлөлтөд ордог

,

дулааны хэмжээ хаана байна Жоул-Ленцийн хуультай тохирч байна.

Цахилгаан хэлхээний тусгай элемент нь цахилгаан гүйдэл дамжин өнгөрөх үед механик ажил гүйцэтгэх чадвартай цахилгаан механик элемент юм. Ийм элемент дэх цахилгаан гүйдэл нь хүч эсвэл хүчний моментийг өдөөдөг бөгөөд үүний нөлөөн дор элемент өөрөө эсвэл түүний хэсгүүдийн шугаман эсвэл өнцгийн хөдөлгөөнүүд бие биентэйгээ харьцуулахад үүсдэг. Цахилгаан гүйдэлтэй холбоотой эдгээр механик үзэгдлүүд нь элемент дэх цахилгаан соронзон орны энергийг механик энерги болгон хувиргах замаар дагалддаг.

ажил хаана байна
түүний механик тодорхойлолтын дагуу илэрхийлсэн.

2.12.7.Цахилгаан хэлхээнд энерги хадгалагдах, хувирах хууль.

☻ Гуравдагч талын эх үүсвэр нь зөвхөн EMF-ийн эх үүсвэр төдийгүй цахилгаан хэлхээний эрчим хүчний эх үүсвэр юм. үед
эрчим хүчийг эх үүсвэрээс хэлхээнд нийлүүлж, эх үүсвэрийн emf-ийн хийсэн ажилтай тэнцүү байна

Хаана
- эх үүсвэрийн хүч, эсвэл эх үүсвэрээс хэлхээнд урсах энергийн эрч хүч гэж юу вэ. Эх үүсвэрийн энерги нь гинжин хэлхээнд хувирч өөр төрлийн энерги болдог. Тиймээс нэг хэлхээний хэлхээнд
механик элементтэй бол эх үүсвэрийн ажиллагааг эрчим хүчний балансын дагуу хэлхээний бүх элементүүдийн цахилгаан соронзон орны энергийг өөрчлөх замаар дагалддаг.

Энэ авч үзэж буй хэлхээний тэгшитгэл нь энерги хадгалагдах хуулиудыг илэрхийлдэг. Үүнээс үүдэлтэй

.

Тохиромжтой орлуулалтын дараа хүчний тэнцвэрийн тэгшитгэлийг дараах байдлаар илэрхийлж болно

.

Энэхүү тэгшитгэл нь цахилгаан хэлхээн дэх энерги хадгалагдах хуулийг эрчим хүчний үзэл баримтлалд тулгуурлан илэрхийлдэг.

Хууль

Кирхгоф

☻ Гүйдлийг ялгаж, багасгасны дараа Кирхгофын хууль нь танилцуулсан энерги хэмнэлтийн хуулиас гардаг.

хаалттай гогцоонд хэлхээний элементүүд дээр жагсаасан хүчдэлийг илэрхийлнэ

,
,

,
,
.

2.12.9 Цахилгаан хэлхээг тооцоолохдоо энерги хадгалагдах хуулийг хэрэглэх.

☻ Эрчим хүч хадгалагдах хууль ба Кирхгофын хуулийн өгөгдсөн тэгшитгэлүүд нь зөвхөн хэлхээ нь цахилгаан соронзон орны цацрагийн эх үүсвэр биш хагас суурин гүйдэлд хамаарна. Эрчим хүчийг хадгалах хуулийн тэгшитгэл нь хувьсах болон шууд гүйдлийн олон тооны нэг хэлхээтэй цахилгаан хэлхээний ажиллагааг энгийн бөгөөд харааны хэлбэрээр шинжлэх боломжийг олгодог.

Тогтмолыг тооцож байна
тэгтэй тэнцүүтусад нь эсвэл хослуулан та цахилгаан хэлхээний янз бүрийн хувилбаруудыг тооцоолж болно
Тэгээд
. Ийм хэлхээг тооцоолох зарим сонголтыг доор авч үзнэ.

2.12.10 Гинж
цагт

☻ Резистороор дамждаг нэг хэлхээтэй хэлхээ Конденсатор нь тогтмол EMF-тэй эх үүсвэрээс цэнэглэгддэг (
). Зөвшөөрөгдсөн:
,
,
, ба
цагт
. Ийм нөхцөлд өгөгдсөн хэлхээний энерги хадгалагдах хуулийг дараах ижил төстэй хувилбараар бичиж болно.

,

,

.

Сүүлийн тэгшитгэлийн шийдлээс дараах байдалтай байна.

,
.

2.12.11 Гинж
цагт

☻ Тогтмол EMF-ийн эх үүсвэр нь нэг хэлхээтэй хэлхээ (
) элементүүдэд ойрхон байна Тэгээд . Зөвшөөрөгдсөн:
,
,
, ба
цагт
. Ийм нөхцөлд өгөгдсөн хэлхээний энерги хадгалагдах хуулийг дараах ижил төстэй хувилбараар илэрхийлж болно.

,

,

.

Сүүлчийн тэгшитгэлийн шийдлээс дараах байдалтай байна

.

2.12.12 Гинж
цагт
Тэгээд

☻ Цэнэглэсэн конденсатор бүхий EMF эх үүсвэргүй, эсэргүүцэлгүй нэг хэлхээтэй хэлхээ индуктив элементийн богино холболт . Зөвшөөрөгдсөн:
,
,
,
,
, мөн хэзээ

Тэгээд
. Ийм нөхцөлд тухайн хэлхээний энерги хадгалагдах хуулийг харгалзан үзвэл

,

,

.

Сүүлчийн тэгшитгэл нь чөлөөт уналтгүй хэлбэлзэлтэй тохирч байна. Түүний шийдлээс энэ нь дараах байдалтай байна

,
,

,
,
.

Энэ хэлхээ нь хэлбэлзлийн хэлхээ юм.

2.12.13 ГинжRLCцагт

☻ Цэнэглэгдсэн конденсатор бүхий EMF эх үүсвэргүй нэг хэлхээтэй хэлхээ ХАМТ R ба L хэлхээний элементүүдийг хаадаг. Зөвшөөрөгдсөн:
,
, мөн хэзээ

Тэгээд
. Ийм нөхцөлд тухайн хэлхээний энерги хадгалагдах хууль нь хууль ёсны бөгөөд үүнийг харгалзан үзнэ.
, дараах хувилбараар бичиж болно

,

,

.

Сүүлийн тэгшитгэл нь чөлөөт саармагжуулсан хэлбэлзэлтэй тохирч байна. Түүний шийдлээс энэ нь дараах байдалтай байна

,

,
,
,
.

Энэ хэлхээ нь хэлбэлзлийн үед цахилгаан соронзон орны нийт энерги багасдаг эсэргүүцэгч элемент бүхий хэлбэлзлийн хэлхээ юм.

2.12.14 ГинжRLCцагт

☻ Нэг хэлхээ RCLтархах элемент бүхий хэлбэлзлийн хэлхээ юм. Хувьсах EMF нь хэлхээнд ажилладаг
мөн түүний доторх албадан хэлбэлзлийг өдөөдөг, үүнд резонанс орно.

Зөвшөөрөгдсөн:
. Эдгээр нөхцөлд энерги хадгалагдах хуулийг хэд хэдэн ижил төстэй хувилбараар бичиж болно.

,

,

,

Сүүлчийн тэгшитгэлийн шийдлээс харахад хэлхээн дэх гүйдлийн хэлбэлзэл нь албадан бөгөөд үр дүнтэй emf давтамж дээр үүсдэг.
, гэхдээ үүнтэй харьцуулахад фазын шилжилттэй, тиймээс

,

Хаана – фазын шилжилт, түүний утгыг тэгшитгэлээр тодорхойлно

.

Эх үүсвэрээс хэлхээнд нийлүүлэх хүч нь хувьсах чадвартай

Нэг хэлбэлзлийн хугацаанд энэ чадлын дундаж утгыг илэрхийллээр тодорхойлно

.

Зураг 2.12.14

Донтолтын резонанс

Тиймээс эх үүсвэрээс хэлхээнд хүрэх хүчийг фазын шилжилтээр тодорхойлно. Мэдээжийн хэрэг, байхгүй тохиолдолд заасан хүч нь хамгийн их байх бөгөөд энэ нь хэлхээний резонанстай тохирч байна. Фазын шилжилт байхгүй тохиолдолд хэлхээний эсэргүүцэл нь зөвхөн идэвхтэй эсэргүүцэлтэй тэнцэх хамгийн бага утгыг авдаг тул энэ нь хүрдэг.

.

Энэ нь резонансын үед нөхцөл хангагдсан гэсэн үг юм.

,
,
,

Хаана - резонансын давтамж.

Албадан гүйдлийн хэлбэлзлийн үед түүний далайц нь давтамжаас хамаарна

.

Резонансын далайцын утга нь фазын шилжилт байхгүй үед хүрдэг
Тэгээд
. Дараа нь

,

Зураг дээр. 2.12.14 резонансын муруйг харуулав
цагт албадан чичиргээ RLC хэлхээнд.

2.12.15 Цахилгаан хэлхээн дэх механик энерги

☻ Механик энерги нь хэлхээний тусгай цахилгаан механик элементүүдээр өдөөгддөг бөгөөд тэдгээр нь цахилгаан гүйдэл дамжин өнгөрөх үед механик ажил гүйцэтгэдэг. Эдгээр нь цахилгаан мотор, цахилгаан соронзон чичиргээ гэх мэт байж болно. Эдгээр элементүүдийн цахилгаан гүйдэл нь хүч эсвэл хүчний моментуудыг өдөөдөг бөгөөд тэдгээрийн нөлөөн дор шугаман, өнцгийн эсвэл хэлбэлзлийн хөдөлгөөнүүд үүсдэг ба цахилгаан механик элемент нь механик энергийн тээвэрлэгч болдог.

Цахилгаан механик элементүүдийн техникийн хэрэгжилтийн сонголтууд бараг хязгааргүй юм. Гэхдээ ямар ч байсан ижил зүйл тохиолддог физик үзэгдэл– цахилгаан соронзон орны энергийг механик энерги болгон хувиргах

.

Энэхүү хувиргалт нь цахилгаан хэлхээний нөхцөлд, эрчим хүчийг хадгалах хуулийг болзолгүй биелүүлснээр явагддаг гэдгийг онцлон тэмдэглэх нь зүйтэй. Хэлхээний цахилгаан механик элемент нь ямар ч зорилго, техникийн загвар нь цахилгаан соронзон орны эрчим хүчийг хадгалах төхөөрөмж гэдгийг анхаарах хэрэгтэй.
. Энэ нь цахилгаан механик элементийн дотоод багтаамж эсвэл индуктив хэсгүүдэд хуримтлагддаг бөгөөд тэдгээрийн хооронд механик харилцан үйлчлэл эхэлдэг. Энэ тохиолдолд хэлхээний цахилгаан механик элементийн механик хүчийг эрчим хүчээр тодорхойлдоггүй
, мөн үүний цаг хугацааны дериватив, i.e. түүний өөрчлөлтийн эрч хүч Рэлементийн дотор

.

Тиймээс энгийн хэлхээний хувьд EMF-ийн гадаад эх үүсвэр нь зөвхөн цахилгаан механик элементэд хаалттай байх үед энерги хадгалагдах хуулийг хэлбэрээр илэрхийлнэ.

,

,

гуравдагч талын эх үүсвэрээс гарах эрчим хүчний зайлшгүй эргэлт буцалтгүй дулааны алдагдлыг харгалзан үздэг. Цахилгаан соронзон орны эрчим хүчийг хадгалах нэмэлт төхөөрөмж байдаг илүү төвөгтэй хэлхээний хувьд В , энерги хадгалагдах хуулийг гэж бичнэ

.

Үүнийг харгалзан үзвэл
Тэгээд
, сүүлчийн тэгшитгэлийг гэж бичиж болно

.

Энгийн хэлхээнд
Тэгээд

.

Илүү хатуу арга нь үрэлтийн процессыг харгалзан үзэх шаардлагатай бөгөөд энэ нь хэлхээний цахилгаан механик элементийн ашигтай механик хүчийг улам бүр бууруулдаг.

Эрчим хүчийг хадгалах хууль нь байгалийн ерөнхий хууль тул цахилгаанд тохиолддог үзэгдлүүдэд хамаарна. Цахилгаан орон дахь энергийг хувиргах үйл явцыг авч үзэхдээ хоёр тохиолдлыг авч үзнэ.

1. Дамжуулагч нь EMF-ийн эх үүсвэрт холбогдсон байдаг бол дамжуулагчийн потенциал тогтмол байна.
2. Дамжуулагч нь тусгаарлагдсан бөгөөд энэ нь дамжуулагчийн цэнэг тогтмол байна гэсэн үг юм.

Бид эхний тохиолдлыг авч үзэх болно.

Бид дамжуулагч ба диэлектрикээс бүрдсэн системтэй гэж үзье. Эдгээр бие нь жижиг, маш удаан хөдөлгөөн хийдэг. Биеийн температурыг тогтмол байлгадаг ($T=const$), энэ зорилгоор дулааныг зайлуулдаг (хэрэв суллагдсан бол) эсвэл нийлүүлдэг (хэрэв дулаан шингэсэн бол). Манай диэлектрик нь изотроп бөгөөд бага зэрэг шахагддаг (нягтрал тогтмол ($\rho =const$)). Өгөгдсөн нөхцөлд цахилгаан оронтой холбоогүй биеийн дотоод энерги өөрчлөгдөөгүй хэвээр байна. Үүнээс гадна бодисын нягт ба түүний температураас хамааран диэлектрик тогтмол ($\varepsilon (\rho ,\T)$) тогтмол гэж үзэж болно.

Цахилгаан талбарт байрлуулсан аливаа бие нь хүчний нөлөөнд автдаг. Заримдаа ийм хүчийг пондемотив талбайн хүч гэж нэрлэдэг. Биеийн хязгааргүй бага шилжилтийн үед пондемотив хүч нь хязгааргүй бага хэмжээний ажлыг гүйцэтгэдэг бөгөөд үүнийг бид $\delta A$ гэж тэмдэглэдэг.

EMF агуулсан тогтмол гүйдлийн хэлхээний энерги хадгалагдах хууль

Цахилгаан орон нь тодорхой энергитэй байдаг. Биеийг хөдөлгөхөд тэдгээрийн хоорондох цахилгаан орон өөрчлөгддөг бөгөөд энэ нь түүний энерги өөрчлөгддөг гэсэн үг юм. Биеийн бага хэмжээний шилжилттэй талбайн энергийн өсөлтийг бид $dW$ гэж тэмдэглэв.

Хэрэв дамжуулагчид орон дээр хөдөлж байвал тэдгээрийн харилцан багтаамж өөрчлөгдөнө. Дамжуулагчийн потенциалыг өөрчлөхгүйгээр хадгалахын тулд цэнэгийг нэмэх (эсвэл тэдгээрээс хасах) шаардлагатай. Энэ тохиолдолд одоогийн эх үүсвэр бүр дараахтай тэнцүү ажилладаг.

\[\varepsilon dq=\varepsilon Idt\ \left(1\баруун),\]

Энд $\varepsilon $ нь emf-ийн эх үүсвэр; $I$ - одоогийн хүч чадал; $dt$ - аялах хугацаа. Судалгаанд хамрагдаж буй биетүүдийн системд цахилгаан гүйдэл үүсдэг бөгөөд үүний дагуу дулаан ($ \ дельта Q $) системийн бүх хэсэгт ялгарах бөгөөд энэ нь Жоуль-Ленцийн хуулийн дагуу дараахь байдалтай тэнцүү байна.

\[\delta Q=RI^2dt\ \зүүн(2\баруун).\]

Эрчим хүчийг хадгалах хуулийн дагуу бүх гүйдлийн эх үүсвэрийн ажил нь талбайн хүчний механик ажлын нийлбэр, талбайн энергийн өөрчлөлт, Жоуль-Ленцийн дулааны хэмжээтэй тэнцүү байна.

\[\нийлбэр(\varepsilon Idt=\delta A+dW+\sum(RI^2dt\ \зүүн(3\баруун).))\]

Дамжуулагч ба диэлектрикийн хөдөлгөөн байхгүй үед ($\дельта A=0;;\dW$=0) EMF эх үүсвэрийн бүх ажил дулаан болж хувирдаг.

\[\нийлбэр(\varepsilon Idt=\нийлбэр(RI^2dt\ \зүүн(4\баруун).))\]

Эрчим хүчний хэмнэлтийн хуулийг ашигласнаар энэ талбар нь биеийн бие даасан хэсгүүдэд хэрхэн нөлөөлж байгааг судлахаас илүүтэйгээр цахилгаан орон дээр ажиллаж буй механик хүчийг тооцоолоход илүү хялбар байдаг. Энэ тохиолдолд дараах байдлаар ажиллана. Цахилгаан орон дахь биед үйлчлэх $\overline(F)$ хүчний хэмжээг тооцоолох хэрэгтэй гэж бодъё. Харж байгаа бие нь $d\overline(r)$ бага хэмжээний шилжилтэнд ордог гэж үздэг. Энэ тохиолдолд $\overline(F)$ хүчний гүйцэтгэсэн ажил дараахтай тэнцүү байна.

\[\дельта A=\overline(F)d\overline(r)=F_rdr\ \left(5\баруун).\]

Дараа нь биеийн хөдөлгөөнөөс үүдэлтэй бүх энергийн өөрчлөлтийг ол. Дараа нь энерги хадгалагдах хуулиас $(\ \ F)_r$ хүчний хөдөлгөөний чиглэл рүү чиглэсэн проекц ($d\overline(r)$) гарна. Хэрэв та координатын системийн тэнхлэгтэй параллель шилжилтийг сонговол эдгээр тэнхлэгийн дагуух хүчний бүрэлдэхүүн хэсгүүдийг олох боломжтой тул үл мэдэгдэх хүчийг хэмжээ, чиглэлд тооцоолно уу.

Шийдэл бүхий асуудлын жишээ

Жишээ 1

Дасгал хийх.Хавтгай конденсаторыг шингэн диэлектрик дотор хэсэгчлэн дүрнэ (Зураг 1). Конденсаторыг цэнэглэх үед жигд бус талбайн хэсгүүдэд шингэн рүү хүч үйлчилж, шингэнийг конденсатор руу татахад хүргэдэг. Шингэний хэвтээ гадаргуугийн нэгж бүрт цахилгаан орны хүчийг ($f$) ол. Конденсаторыг хүчдэлийн эх үүсвэрт холбосон, хүчдэл $U$ ба конденсатор доторх талбайн хүч тогтмол байна гэж үзье.

Шийдэл.Конденсаторын ялтсуудын хоорондох шингэний багана $dh$-аар нэмэгдэхэд $f$ хүчээр хийсэн ажил дараахтай тэнцүү байна.

Энд $S$ нь конденсаторын хэвтээ хэсэг юм. Хавтгай конденсаторын цахилгаан талбайн энергийн өөрчлөлтийг бид дараахь байдлаар тодорхойлно.

$b$ - конденсаторын хавтангийн өргөнийг тэмдэглэе, тэгвэл эх үүсвэрээс нэмэлт шилжүүлэх цэнэг нь дараахтай тэнцүү байна.

Энэ тохиолдолд одоогийн эх үүсвэрийн ажиллагаа:

\[\varepsilon dq=Udq=U\left(\varepsilon (\varepsilon )_0E-(\varepsilon )_0E\баруун)bdh\left(1.4\баруун),\]

\[\varepsilon =U\ \зүүн(1.5\баруун).\]

$E=\frac(U)(d)$ гэдгийг харгалзан үзвэл (1.4) томъёог дараах байдлаар дахин бичнэ.

\[\varepsilon dq=\left(\varepsilon (\varepsilon )_0E^2-(\varepsilon )_0E^2\right)Sdh\left(1.6\баруун).\]

Тогтмол гүйдлийн хэлхээнд EMF эх үүсвэртэй бол энерги хадгалагдах хуулийг хэрэглэх нь:

\[\нийлбэр(\varepsilon Idt=\delta A+dW+\sum(RI^2dt\ \зүүн(1.7\баруун)))\]

хэлэлцэж буй хэргийн хувьд бид бичнэ:

\[\left(\varepsilon (\varepsilon )_0E^2-(\varepsilon )_0E^2\right)Sdh=Sfdh+\left(\frac(ee_0E^2)(2)-\frac(e_0E^2)( 2)\баруун)Sdh\ \зүүн(1.8\баруун).\]

Үүссэн томъёоноос (1.8) бид $f$-г олно:

\[\left(\varepsilon (\varepsilon )_0E^2-(\varepsilon )_0E^2\right)=f+\left(\frac(\varepsilon (\varepsilon )_0E^2)(2)-\frac( (\varepsilon )_0E^2)(2)\баруун)\f=\frac(\varepsilon (\varepsilon)_0E^2)(2)-\frac((\varepsilon )_0E^2)(2). \]

Хариулт.$f=\frac(\varepsilon (\varepsilon)_0E^2)(2)-\frac((\varepsilon)_0E^2)(2)$

Жишээ 2

Дасгал хийх.Эхний жишээнд бид утаснуудын эсэргүүцлийг хязгааргүй бага гэж үзсэн. Эсэргүүцлийг R-тэй тэнцүү хязгаарлагдмал хэмжигдэхүүн гэж үзвэл нөхцөл байдал хэрхэн өөрчлөгдөх вэ?

Шийдэл.Хэрэв бид утаснуудын эсэргүүцэл бага биш гэж үзвэл хамгааллын хуульд (1.7) $\varepsilon Idt\ $ ба $RI^2dt$ гэсэн нэр томъёог нэгтгэвэл дараах зүйлийг олж авна.

\[\varepsilon Idt=RI^2dt=\left(\varepsilon -IR\right)Idt=UIdt.\]

1.4. ЦАХИЛГААН ХЭЛБЭРИЙН АНГИЛАЛ

Цахилгаан хэлхээг ашиглах гүйдлээс хамааран "Тогтмол гүйдлийн цахилгаан хэлхээ", "Өөрчлөгдсөн гүйдлийн цахилгаан хэлхээ", "Синусоид гүйдлийн цахилгаан хэлхээ", "Синусоид бус гүйдлийн цахилгаан хэлхээ" гэж нэрлэдэг. .

Хэлхээний элементүүдийг ижил төстэй гэж нэрлэдэг - шууд гүйдлийн машин, хувьсах гүйдлийн машин, эх үүсвэр цахилгаан эрчим хүч(IEE) DC, IEE AC.

Хэлхээний элементүүд ба тэдгээрээс бүрдэх хэлхээг мөн гүйдлийн хүчдэлийн шинж чанарын төрлөөр (вольт-ампер шинж чанар) хуваана. Энэ нь тэдгээрийн хүчдэл нь одоогийн U = f (I) -ээс хамаарна гэсэн үг юм.

Гүйдлийн хүчдэлийн шинж чанар нь шугаман (Зураг 3, а) хэлхээний элементүүдийг шугаман элементүүд гэж нэрлэдэг ба үүний дагуу цахилгаан хэлхээг шугаман гэж нэрлэдэг.

Шугаман бус гүйдлийн хүчдлийн шинж чанартай (Зураг 3, б) дор хаяж нэг элемент агуулсан цахилгаан хэлхээг шугаман бус гэж нэрлэдэг.

Тогтмол ба ээлжит гүйдлийн цахилгаан хэлхээ нь тэдгээрийн элементүүдийг салаагүй, салаалсан байдлаар холбох аргаар ялгагдана.

Эцэст нь цахилгаан хэлхээг цахилгаан эрчим хүчний эх үүсвэрийн тоогоор хуваадаг - нэг буюу хэд хэдэн IEE-тэй.

Идэвхтэй ба идэвхгүй хэлхээнүүд, хэлхээний хэсгүүд, элементүүд байдаг.

Идэвхтэй нь цахилгаан эрчим хүчний эх үүсвэр агуулсан цахилгаан хэлхээ, идэвхгүй нь цахилгаан эрчим хүчний эх үүсвэр агуулаагүй цахилгаан хэлхээ юм.

Цахилгаан хэлхээг ажиллуулахын тулд идэвхтэй элементүүд, тухайлбал эрчим хүчний эх үүсвэртэй байх шаардлагатай.

Цахилгаан хэлхээний хамгийн энгийн идэвхгүй элементүүд нь эсэргүүцэл, индукц ба багтаамж юм. ХАМТ тодорхой хэмжээгээрОйролцоогоор тэд бодит хэлхээний элементүүдийг сольж өгдөг - резистор, индуктив ороомог ба конденсатор.

Бодит хэлхээнд зөвхөн резистор эсвэл реостат нь цахилгаан эсэргүүцлийг ашиглах зориулалттай төхөөрөмжүүдийн хувьд цахилгаан эсэргүүцэлтэй байдаг төдийгүй аливаа дамжуулагч, ороомог, конденсатор, цахилгаан соронзон элементийн ороомог гэх мэт. Гэхдээ нийтлэг өмчЦахилгаан эсэргүүцэлтэй бүх төхөөрөмжүүд нь цахилгаан энергийг дулааны энерги болгон хувиргах эргэлт буцалтгүй өөрчлөлт юм. Үнэн хэрэгтээ, физикийн хичээлээс харахад Joule-Lenz хуулийн дагуу r эсэргүүцэлтэй резистор дахь i гүйдлийн үед dt хугацааны туршид энерги ялгардаг.

dw = ri 2 dt,

эсвэл энэ резистор нь эрчим хүч зарцуулдаг гэж хэлж болно

p = dw/dt = ri 2 = ui,

Хаана у- резисторын терминал дээрх хүчдэл.

Дулааны энерги, эсэргүүцэл гаргасан, ашигтай ашиглаж, эсвэл орон зайд сарнисан байна: Харин идэвхгүй элементийн дулаан болгон цахилгаан эрчим хүч хувиргах нь эргэлт буцалтгүй учраас, дараа нь энэ нь харгалзан эргэлт буцалтгүй хувиргах авах шаардлагатай бүх тохиолдолд тэнцүү хэлхээнд. эрчим хүч, эсэргүүцэл багтсан болно. Цахилгаан соронзон гэх мэт бодит төхөөрөмжид цахилгаан энергийг механик энерги (арматурын таталцал) болгон хувиргаж болох боловч эквивалент хэлхээнд энэ төхөөрөмжийг ижил хэмжээний дулааны энерги ялгаруулдаг эсэргүүцэлээр сольдог. Хэлхээнд дүн шинжилгээ хийхдээ бид цахилгаан соронзон эсвэл цахилгаан зуух гэж юу болох эрчим хүчний хэрэглэгчийг тоохоо больсон.

Идэвхгүй цахилгаан хэлхээний хэсэг дэх шууд хүчдэлийг тухайн хэсэгт цахилгаан байхгүй үед түүний доторх шууд гүйдэлтэй харьцуулсан харьцаатай тэнцүү утга. d.s., тогтмол гүйдлийн цахилгаан эсэргүүцэл гэж нэрлэдэг. Энэ нь идэвхгүй цахилгаан хэлхээний идэвхтэй хүчийг үр дүнтэй гүйдлийн квадратад хуваах замаар тодорхойлогддог ээлжит гүйдлийн эсэргүүцлээс ялгаатай. Баримт нь хувьсах гүйдлийн тусламжтайгаар гадаргуугийн нөлөөллөөс болж хувьсах гүйдлийн мөн чанар нь хувьсах гүйдлийг нүүлгэн шилжүүлэх явдал юм. төв хэсгүүддамжуулагчийн хөндлөн огтлолын захад дамжуулагчийн эсэргүүцэл нэмэгдэж, их байх тусам хувьсах гүйдлийн давтамж, дамжуулагчийн диаметр, түүний материалын цахилгаан ба соронзон дамжуулалт ихсэх болно. Өөрөөр хэлбэл, ерөнхий тохиолдолд дамжуулагч нь тогтмол гүйдлээс илүү хувьсах гүйдэлд илүү их эсэргүүцэл үзүүлдэг. Хувьсах гүйдлийн хэлхээнд эсэргүүцлийг идэвхтэй гэж нэрлэдэг. Зөвхөн тэдгээрийн элементүүдийн цахилгаан эсэргүүцэлээр тодорхойлогддог хэлхээг эсэргүүцэл гэж нэрлэдэг .

Индукц Л, Хенри (G) -ээр хэмжигдсэн нь соронзон орны энергийг хуримтлуулах хэлхээ эсвэл ороомгийн хэсгийн шинж чанарыг тодорхойлдог.Бодит хэлхээнд зөвхөн индукцийн ороомог нь индукцийг ашиглахад зориулагдсан хэлхээний элементийн хувьд индукцтэй төдийгүй утас, конденсаторын терминал, реостаттай байдаг. Гэсэн хэдий ч энгийн байхын тулд ихэнх тохиолдолд соронзон орны бүх энерги зөвхөн ороомогт төвлөрдөг гэж үздэг.

Гүйдэл ихсэх тусам соронзон орны энерги нь ороомогт хадгалагддаг бөгөөд үүнийг дараах байдлаар тодорхойлж болноw m = L i 2/2 .

Фарадаар (F) хэмжигдэх C багтаамж нь хэлхээний хэсэг эсвэл конденсаторын энерги хуримтлуулах чадварыг тодорхойлдог. цахилгаан шал I. Бодит хэлхээнд цахилгаан багтаамжЗөвхөн конденсаторууд нь багтаамжийг нь ашиглахаар тусгайлан зохион бүтээгдсэн элементүүдийн хувьд төдийгүй дамжуулагчийн хооронд, ороомгийн эргэлтийн хооронд (оролтын багтаамж), утас ба газар эсвэл цахилгаан төхөөрөмжийн хүрээний хооронд байдаг. Гэсэн хэдий ч эквивалент хэлхээнд зөвхөн конденсаторууд багтаамжтай байдаг гэдгийг хүлээн зөвшөөрдөг.

Хүчдэл нэмэгдэхэд конденсаторт хуримтлагдсан цахилгаан талбайн энерги нь тэнцүү байна .

Тиймээс цахилгаан хэлхээний параметрүүд нь цахилгаан хэлхээнээс энергийг шингээж, бусад төрлийн энерги (эргэлт буцалтгүй үйл явц) болгон хувиргах элементүүдийн шинж чанарыг тодорхойлдог. соронзон орон, үүнд энерги хуримтлагдаж, тодорхой нөхцөлд цахилгаан хэлхээнд буцаж очих боломжтой. Тогтмол гүйдлийн цахилгаан хэлхээний элементүүд нь зөвхөн нэг параметрээр тодорхойлогддог - эсэргүүцэл. Эсэргүүцэл нь элементийн цахилгаан хэлхээний энергийг шингээж, бусад төрлийн энерги болгон хувиргах чадварыг тодорхойлдог.

1.5. Тогтмол гүйдлийн цахилгаан хэлхээ. OHM-ийн хууль

Дамжуулагчид цахилгаан гүйдэл байгаа тохиолдолд хөдөлж буй чөлөөт электронууд нь болор торны ионуудтай мөргөлдөж, тэдгээрийн хөдөлгөөнд тэсвэртэй байдаг. Энэ эсэргүүцэл нь эсэргүүцлийн хэмжээгээр тодорхойлогддог.

Цагаан будаа. 4

IEE-г зүүн талд (тасархай шугамаар тодруулсан) emf-ээр харуулсан цахилгаан хэлхээг (Зураг 4) авч үзье. E ба дотоод эсэргүүцэл r, баруун талд нь гадаад хэлхээ - цахилгаан эрчим хүчний хэрэглэгч Р. Энэ эсэргүүцлийн тоон шинж чанарыг олж мэдэхийн тулд бид хэлхээний хэсэгт Ом хуулийг ашиглана.

нөлөөн дор э. d.s. хэлхээнд (Зураг 4) гүйдэл үүсдэг бөгөөд түүний хэмжээг дараах томъёогоор тодорхойлж болно.

I = U/R (1.6)

Энэ илэрхийлэл нь хэлхээний хэсгийн хувьд Ом-ын хууль юм: хэлхээний хэсэг дэх гүйдлийн хүч нь энэ хэсэгт хэрэглэсэн хүчдэлтэй шууд пропорциональ байна.

Үүссэн илэрхийллээс бид R = U / I ба U = I R-ийг олно.

Дээрх илэрхийллүүд нь R нь тогтмол утга байх тохиолдолд хүчинтэй гэдгийг тэмдэглэх нь зүйтэй. I = (l / R)U хамаарлаар тодорхойлогддог шугаман хэлхээний хувьд (гүйдэл нь хүчдэлээс шугаман хамааралтай ба 3-р зурагт шулуун шугамын өнцөг φ, a нь φ = arctan(1/R)-тэй тэнцүү). Эндээс чухал дүгнэлт гарч байна: Ом-ын хууль R = const үед шугаман хэлхээнд хүчинтэй байна.

Эсэргүүцлийн нэгж нь нэг вольтын хүчдэл дээр нэг ампер гүйдэл тогтсон хэлхээний ийм хэсгийн эсэргүүцэл юм.

1 Ом = 1 В/1А.

Эсэргүүцлийн том нэгжүүд нь килом (кОм): 1 кОм = ом ба мегаом (мΩ): 1 мОм = ом.

Ерөнхийдөө Р = ρ л/С, хаана ρ - хөндлөн огтлолын талбай бүхий дамжуулагчийн эсэргүүцэл Сба урт л.

Гэсэн хэдий ч бодит хэлхээнд хүчдэл Унь зөвхөн emf-ийн хэмжээгээр тодорхойлогддоггүй, харин гүйдэл ба эсэргүүцлийн хэмжээнээс хамаарна r IEE, учир нь аливаа эрчим хүчний эх үүсвэр нь дотоод эсэргүүцэлтэй байдаг.

Одоо бүрэн хаалттай хэлхээг авч үзье (Зураг 4). Ом хуулийн дагуу бид хэлхээний гаднах хэсгийг авдаг U = IRмөн дотоодод зориулсан U 0=Ир.А оноос хойш e.m.f. нь хэлхээний бие даасан хэсгүүдийн хүчдэлийн нийлбэртэй тэнцүү, тэгвэл

Э = U + U 0 = IR + Ir

. (1.7)

Илэрхийлэл (1.7) нь бүхэл хэлхээний Ом-ын хууль юм: хэлхээний гүйдлийн хүч нь EMF-тэй шууд пропорциональ байна. эх сурвалж.

Илэрхийлэлээс E=U+үүнийг дагадаг U = E - Ир, өөрөөр хэлбэл хэлхээнд гүйдэл байгаа үед түүний терминал дээрх хүчдэл нь emf-ээс бага байна. дотоод эсэргүүцэл дээрх хүчдэлийн уналтаар эх үүсвэр rэх сурвалж.

Зөвхөн хэлхээ хаалттай үед хэлхээний янз бүрийн хэсгүүдийн хүчдэлийг (вольтметрээр) хэмжих боломжтой. E.m.f. тэдгээр нь нээлттэй хэлхээ бүхий эх үүсвэрийн терминалуудын хооронд хэмжилт хийдэг, өөрөөр хэлбэл. сул зогсолтын үед I үед хэлхээний гүйдэл тэг байх үед E = U байна.

1.6. ЭСЭРГҮҮЛЭЛТИЙГ ХОЛБОХ АРГА

Хэлхээг тооцоолохдоо янз бүрийн хэрэглэгчийн холболтын схемтэй ажиллах шаардлагатай болдог. Нэг эх үүсвэрийн хэлхээний хувьд үр дүн нь ихэвчлэн холимог холболт байдаг бөгөөд энэ нь физикийн хичээлээс мэдэгдэж буй зэрэгцээ болон цуваа холболтуудын хослол юм. Ийм хэлхээг тооцоолох ажил нь мэдэгдэж буй хэрэглэгчийн эсэргүүцэл, тэдгээрийн дундуур урсах гүйдэл, хүчдэл, тэдгээрийн хүч, бүх хэлхээний хүчийг (бүх хэрэглэгчид) тодорхойлох явдал юм.

Бүх хэсгүүдээр ижил гүйдэл дамждаг холболтыг хэлхээний хэсгүүдийн цуваа холболт гэж нэрлэдэг. Хэд хэдэн хэсгүүдээр дамжин өнгөрөх аливаа хаалттай замыг цахилгаан хэлхээ гэж нэрлэдэг. Жишээлбэл, Зураг дээр үзүүлсэн хэлхээ. 4 нь нэг хэлхээтэй.

Ингээд авч үзье янз бүрийн арга замуудэсэргүүцлийн холболтыг илүү дэлгэрэнгүй.

1.6.1 Эсэргүүцлийн цуваа холболт

Хэрэв зурагт үзүүлсэн шиг хоёр ба түүнээс дээш эсэргүүцэл холбогдсон бол. 5, нэг нэгээр нь салбаргүй, ижил гүйдэл дамжин өнгөрдөг бол ийм холболтыг цуваа гэж нэрлэдэг.

Цагаан будаа. 5

Ом-ийн хуулийг ашиглан хэлхээний бие даасан хэсгүүдийн хүчдэлийг (эсэргүүцэл) тодорхойлж болно.

У 1 = IR 1 ; У 2 = IR 2 ; У 3 = IR 3 .

Бүх хэсгүүдийн гүйдэл нь ижил утгатай тул хэсгүүдийн хүчдэл нь тэдгээрийн эсэргүүцэлтэй пропорциональ байна, өөрөөр хэлбэл.

У 1 /У 2 = Р 1 /Р 2 ; У 2 /У 3 = Р 2 /Р 3 .

Тусдаа хэсгүүдийн зузаан нь тэнцүү байна

П 1 = У 1 I;П 2 = У 2 I;П 3 = У 3 I.

Бүх хэлхээний хүчийг бие даасан хэсгүүдийн чадлын нийлбэртэй тэнцүү гэж тодорхойлно

П =П 1 +П 2 +П 3 =У 1 I+У 2 I+U 3 I= (У 1 +У 2 +У 3)I = UI,

үүнээс хэлхээний хавчаарууд дээрх хүчдэл гарч ирнэ Убие даасан хэсгүүдийн хүчдэлийн нийлбэртэй тэнцүү

U=U 1 +У 2 +У 3 .

Сүүлийн тэгшитгэлийн баруун ба зүүн талыг гүйдлээр хуваавал бид олж авна

R = R 1 +Р 2 +Р 3 .

Энд Р = U/I- бүхэл хэлхээний эсэргүүцэл, эсвэл үүнийг ихэвчлэн нэрлэдэг шиг хэлхээний эквивалент эсэргүүцэл, өөрөөр хэлбэл. хэлхээний бүх эсэргүүцлийг орлуулах ийм тэнцүү эсэргүүцэл (Р 1 ,Р 2 , Р 3) терминалууд дээр тогтмол хүчдэлтэй бол бид ижил гүйдлийн утгыг олж авна.

1.6.2. Эсэргүүцлийн зэрэгцээ холболт

Цагаан будаа. 6

Эсэргүүцлийн зэрэгцээ холболт нь эсэргүүцэл бүрийн нэг терминал нь цахилгаан хэлхээний нэг цэгт холбогдсон, ижил эсэргүүцэл тус бүрийн нөгөө терминал нь цахилгаан хэлхээний өөр цэгтэй холбогдсон холболт юм (Зураг 6). Тиймээс хоёр цэгийн хооронд цахилгаан хэлхээнд хэд хэдэн эсэргүүцэл орно. зэрэгцээ салбаруудыг үүсгэдэг.

Энэ тохиолдолд бүх салбар дахь хүчдэл ижил байх тул салангид эсэргүүцлийн утгаас хамааран салбар дахь гүйдэл өөр өөр байж болно. Эдгээр гүйдлийг Ом-ын хуулиар тодорхойлж болно.

Салбарлах цэгүүдийн хоорондох хүчдэл (А ба В зураг 6)

Тиймээс тодорхой (нэрлэсэн) хүчдэлд ажиллах зориулалттай улайсдаг чийдэн ба мотор хоёулаа үргэлж зэрэгцээ холбогдсон байдаг.

Конденсаторын хэлхээн дэх энерги хадгалагдах хууль Бодлого 1  A  Q 0 W A  kmech  ist Хувилбар 1 К2 унтраалга нээлттэй үед түр зуурын процессууд дууссаны дараа K1 унтраалга хаагдаж нээгдэнэ. Үүний дараа K2 түлхүүр хаагдана. Шийдэл. Энерги хадгалагдах хуулийн дагуу конденсаторын энергийн өөрчлөлтийг mechA  харьцаагаар тодорхойлно, конденсатор дотор ямар ч хөдөлгөөн байхгүй тул механик хүчний ажил тэгтэй тэнцүү байна. istA  гүйдлийн эх үүсвэрийн ажил тэг байна, учир нь K2 түлхүүр хаагдсан үед K1 түлхүүр нээлттэй, гүйдлийн эх үүсвэр унтардаг. Q нь цэнэг шилжих үед ялгарах дулааны хэмжээ юм. W W kn Конденсаторын эхний ба эцсийн энерги нь K2 нээлттэй ба хаалттай унтраалгатай тохирч байна. Анхны төлөвийн хувьд (конденсаторууд нь одоогийн эх үүсвэрээс цэнэглэгддэг): Q Q W W kk           0 кН kk Эцсийн төлөвт (хэлхээнд зөвхөн конденсатор С2 ба түүнтэй параллель С3 конденсатор үлдэнэ). Хэлхээ нээлттэй байгаа тул конденсаторын цэнэг хадгалагдана. q 23  2 Ec W кк   2 q 23 2 C 23  2 2 E c 4   2 (c 2) c  2 3 2 E c Конденсаторуудын энергийг орлуулж Q-ын хариуг ол. . 2 Q E c   Сонголт 2. 2 3 2 E c  1 3 2 E c  2 c C o  q o  W kn  2) c 2 c Ec 2 1    () C C  6   c C C C c 6 3 2 1      q q q 2 E C 1 3  2 C U 2 s E o 2 2 cE 2 2 o   2 o    2 o kn A k k k  Түлхүүрийг нээх үед K2, K1 түлхүүр хаагдаж, түр зуурын процессууд дууссаны дараа K2 түлхүүр хаагдана Шийдэл Энэ тохиолдолд K2 түлхүүр нь хүчдэлийн дор хаалттай, гүйдлийн эх үүсвэр нь байнга холбоотой хэвээр, конденсаторыг цэнэглэхэд оролцдог тул ажил хийдэг. Энэ тохиолдолд энерги хадгалагдах хууль нь дараах хэлбэртэй байна:  W W Q W W A Хэлхээний анхны төлөв нь 1-р сонголттой адил тул конденсаторын анхны цэнэг ба энерги нь тооцоолсон хэмжээтэй тохирч байна. Эцсийн төлөвт, дараа нь. K2 унтраалгыг хааснаар үлдсэн зэрэгцээ холбогдсон конденсатор C2, C3 нь одоогийн эх үүсвэрээс цэнэглэгдэнэ (цэнэгдэнэ) C q ok     c C C 3 2 ok    3 Ec E C ok 2 2 C E 3 ок 2 2 Гүйдлийн эх үүсвэрийн ажил: E q E q A (эх сурвалж ок Конденсаторуудын энергийг Q харьцаанд орлуулж хариултыг авна.       E (3 Ec  2 Ec)  q on)  2 E c 2 c  3 c W kk   2 Q E c   2  E c E c 2     3 Эхний болон хоёр дахь хувилбарт ижил хариулт нь загвар биш, харин осол юм. Бодлого 2-р зурагт байгаа хэлхээний анхны төлөвт C1=2C, C2=3C, e.m.f. гүйдлийн эх үүсвэр нь E-тэй тэнцүү байна Хавтгай агаарын конденсатор C1-д гадны хүчний тусламжтайгаар ялтсуудыг маш хурдан салгаж, ялтсуудын хоорондох зайг 2 дахин нэмэгдүүлсэн. Дараагийн түр зуурын процессын үед хэлхээнд хэр их дулаан ялгарах вэ? Шийдэл. Кулоны хүчний эсрэг хавтан хурдацтай хөдөлж байвал ялтсуудын цэнэг хадгалагдаж, Кулоны хүч сөрөг, гадаад хүч эерэг ажил хийдэг. Хоёрдахь хавтан нь эхний хавтангийн талбарт хөдөлж, эхний конденсаторын цахилгаан хүчин чадал 2 дахин буурдаг. A үслэг  F k   dE q 1 2 q   d q n 1  2 S 0  2 n d 2 q d   1 n  2 S 0 21-ийн өмнөх төлөв ( C  n  2 S 0 21-ийн хувьд хөдөлгөөний эхлэл) : C 0 n  1 n  C C 2  C C 2 1 n  q 0 n  q 1 n  q 2 n   2 3 c c  3 2 c A 6  6 үслэг  2 2 36 E c  25 2  0.72 2 E c W kn  2 6 sE  5 2  0.6 2 E c Цахилгааны хүчин чадал C1 хурдан буурч байсан тул дараагийн түр зуурын процессын үед хүчдэл нэмэгдэх ёстой. Тиймээс төлөө тэр Хэрэв C1 ба C2 дээрх хүчдэлийн нийлбэр E-тэй тэнцүү байвал цэнэг нь гүйдлийн эх үүсвэр рүү очих бөгөөд энэ нь одоогийн эх үүсвэр сөрөг ажил хийнэ гэсэн үг юм. Эцсийн төлөвийн хувьд:  3 c c  3 c c  C C 2  C C 1 3 4 C 0    c 1 k 2 k k k n 0 2 2 ()         k Eq (W  q) 0 3 cE  2 4 C E k 2 3 4 3 8 Эрчим хүч хадгалагдах хууль W W Q Q W W AA Бодлого 3  kkкн    fur  kkкн  ist  fur   ist  fur   ist  fur   ist  AAc 6) 2 E c   0.45 2 E c 2  0.375 cE 2   (0.375 0.6 0.72 0. 45) E c    2  0.495 E c    2  0.495 E c C төлөв нь хэлхээний C=2, C=2-ийн анхны төлөв. э.м.ф. одоогийн эх үүсвэр нь E-тэй тэнцүү байна Хавтгай агаарын конденсатор C1-д гадны хүчний тусламжтайгаар ялтсуудыг маш хурдан хөдөлгөж, ялтсуудын хоорондох зайг 2 дахин багасгасан. Дараагийн түр зуурын процессын үед хэлхээнд хэр их дулаан ялгарах вэ? Шийдэл. Анхны төлөвийн хувьд:    s  2 CC on s 2 qE C he   sE W he  2   kn 2  S 1 n 2 sE  sE 2 2 Цэнэгүүд бүгд хурдан хөдөлсөн тохиолдолд , мөн эхний конденсаторын цахилгаан багтаамж 2 дахин нэмэгддэг. Үүний зэрэгцээ одоогийн эх үүсвэр дээр тогтмол боломжит зөрүүтэй байхын тулд илүү их цэнэг шаардагддаг тул дараагийн түр зуурын процесст цэнэг нь одоогийн эх үүсвэрээс урсаж, одоогийн эх үүсвэр эерэг ажил хийх болно. 2 c sE)     qсE c ok  3 c 2 3 C ok  сЭ    2 C c 1 к  2 (3 AЕ сЭ ist 2 3 сЭ 2 A   q  W   q 1 W WA kk kn Бодлого 4  A ist   sE mech 2 nd 1 2  cE 1.5  2 sE 2  0.25 cE 2  0.25 cE 2 1 01 02  түүний анхны нөхцөлтэй энэ бодлого: Онцлог нь K түлхүүр хаагдах үед конденсатор C1-ийн баруун хавтан ба С2 конденсаторын зүүн хавтангийн нийт цэнэг тэгтэй тэнцүү биш байна:  конденсаторыг гийгүүлэгч оруулахад q U C U C 0 2 (туйлшрал Зураг 4).Дараах аливаа түр зуурын процессын үед энэ цэнэг (цахилгаан цэнэгийн хадгалалтын хуулийн дагуу) хадгалагдана.Хэлхээ нь гүйдлийн эх үүсвэрт холбогдсон тул К түлхүүр хаагдах үед конденсаторуудын цэнэгүүд (баруун талд) хавтан) нь q1 ба q2 түр зуурын процесс, U1 ба U2 хүчдэлийн дараа өөрчлөгдөх ба тэнцүү байх болно. Эдгээр цэнэг ба хүчдэл нь цэнэгийн хадгалалтын хууль ба цуврал гийгүүлэгч холболтын хүчдэлийн харьцаатай тохирч байх ёстой. Бид хоёр тэгшитгэлийн системийг олж авдаг. Хэрэв C2 конденсаторыг эсрэг чиглэлд (туйлшралд) холбосон бол q2 ба U2 хоёулангийнх нь тэмдгүүд эсрэгээрээ өөрчлөгдөх болно. 1 U U q q 2 1    2  E  q 0  q q 1 2 C C 1 q q 1  2 2  E  q 0 q C 1 2  q 0 q C 1 2   q (1)          Конденсаторуудын цэнэгийг ол. q 1  q 2  EC C q C 1 0 EC C U C U C C 2 02 1 2   EC C q C 2 0 EC C U C U C C 2 01 2  1  1 2  1  1 2  C 2  C 2  C 1 1 2  01  2 1 C C 2 2 01  C C q p, өөрөөр хэлбэл, 0 1 1 2 1  q p эсвэл 0 Харилцан хамаарлаас харахад түр зуурын процессын үр дүнд конденсаторыг дахин цэнэглэж болох нөхцөл байдал үүсэх нь тодорхой байна. эсрэг туйлшралууд. Гүйдлийн эх үүсвэрийн ажил (эерэг туйлын хувьд): isTAE q   2 1 2   q 2 q 2  q 02  EC C U C U C C 1 01 1 2  C U C U C C 1 01 1 2  C C  2  2    q 2 q 2   .    q q 2 1 2 2  U C 2 02  EC C U C C U C C 1 01 1 2   02 2 C C 1 1  2 2 Анхны төлөвийн конденсаторын энерги: W1     n  n C U 1 2  2 02 C U 2 2 Эцсийн төлөвийн хувьд: W k  2 q 2 2 C 2  2 q 1 2 C 1  2 C U ойролцоогоор 2. Анхны 0-ээс ялгаатай нөхцөлд W k  гэдгийг тэмдэглэх нь зүйтэй. нийт цэнэг нь цуваа холбогдсон конденсаторуудын цэнэгтэй тэнцүү биш байна. Дараах тоон утгуудаар ялгарах дулааны утгыг тодорхойлъё: C1=c, C2=3c, E= 8 V, U01 =4 V, U02 =2 V. q 0 q 1   q  4 8       2 3 2 c c c     3 2 c 11 c c c   c   2  4 сек 3 3 с c 4 сек 14    2 s  3 s q 2 8 s   8 s   3 s 4 с  c 2 3 с   15 2 s 3 2   2  1  1 s Wсн W2 1   8 1.5 сек   c)  3 4 сек 2  2 сек  12 сек  Эх сурвалж Q W W Эх сурвалж Бодлого 5. 15 сек (2 2)  2 3 сек  121 сек 8  7  4.  s 24.5 s  12 s  1.5 2 1    E U U , тиймээс эх үүсвэрээс ч, эх үүсвэр рүү ч цэнэг урсахгүй. 1. Цэнэг дахин хуваарилагдах үед л дулаан ялгардаг, i.e. одоогийн урсгал. Түлхүүрийг нээх үед энэ нь зөвхөн одоогийн эх үүсвэрээс л тохиолдож болно. ABU (хэрэв гүйдлийн эх үүсвэрийн эерэг туйлын потенциал нь t.B-тэй тэнцүү биш, харин эх үүсвэрийн сөрөг туйлын потенциал нь потенциалтай тэнцүү биш бол цэнэг урсаж болно) хойш А ба В цэгүүдийн хоорондох потенциалын зөрүү өөрчлөгддөггүй. t.A). Энэ нь конденсаторуудын цэнэг өөрчлөгдөхгүй, гүйдлийн эх үүсвэрийн ажил тэг байх тул унтраалга нээгдэх үед дулаан ялгарахгүй гэсэн үг юм. 2. Конденсаторын цэнэгийн тогтмол байдлыг хэлхээний дунд цэгийн цэнэгийн хадгалагдах хуулийг ашиглан баталж болно.  Анхны төлөвийн хувьд:     2 q 1 n q 23 C he q he  C C C) 1 3  C C C 1 3 ( 2 EC 1   C C C 3 1   C C C 3 1  C  C (C 2) 1 3 EC C 3    C C C 3 1 1 2 2 q 23  (C C U    U ) 23 23 2 3   q 3 n C U 3 товчлуурыг онгойлгоход зүүн тийш эргэхэд 23 секунд байна. конденсатор C3 нь дунд цэгээс, дараа нь түүний сөрөг цэнэг q3n түүнтэй хамт явдаг. Иймд дунд цэгийн цэнэг хадгалагдах хуулийн дагуу: q 1  q 2  q 3 n  1 EC C 3   C C C 3 1 2 Энэ тэгшитгэлийг цуваа дахь хүчдэлийн тэгшитгэлийн хамт шийднэ. холболт U U  1 2    E q q 2 1 C C 1 2  E, шилжилтийн процессын дараа тогтсон конденсаторын цэнэгийг q1 ба q2 тодорхойлох боломжтой. Бид q 1 )  EC C C 3  C C C 1 3 (1  2 2) -ийг олж авдаг бөгөөд утга нь q1н-тэй тэнцүү бөгөөд энэ нь түлхүүрийг нээх үед цэнэгийн дахин хуваарилалт байхгүй болно гэсэн үг юм.